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  •  当前位置精细淬火冷却技术 >> 隔离堤法的提出与实验验证
    隔离堤法的提出与实验验证

    张克俭    王 水    郝学志

    北京华立精细化工公司 (102200)

    发表于?#24230;?#22788;理技术与装备2007年第5期


    摘 要交界线借用和交界线扩展是工件在液态介质中淬火冷却时经常发生的事情为防止交界线的扩展和借用提出了隔离堤法为证实隔离堤的作用做了6个不同的验证试验试验证明了隔离堤具有防止交界线扩展的作用而隔离堤本身却不会诱导超前扩展点分析了隔离堤防止交界线扩展的作用机理最后展望了隔离堤法在精细淬火冷却技术中的作用

    关键词热处理液态淬火介质精细淬火技术

    The Introduction and Verification of the Isolation Dyke Method

    ZhANG ke-jian, Wang Shui , Hao Xuezhi

    Beijing Huali Fine Chemical Co., Beijing 102200, China

    Abstract:Borrowing demarcation line and demarcation line spreading are common phenomena in processes of workpieces quenching in liquid. In order to prevent the demarcation line from spreading and being borrowed, the isolation dyke method has been put forward. For the purpose of verification of the function of the isolation dyke 5 different proving tests have been made. The results show that the isolation dyke has a preventing effect on the spreading of the demarcation line, and at the same time, the isolation dyke itself cannot induce advanced spreading point. The mechanism of the preventing effect of the isolation dyke on the spreading of the demarcation line was analyzed. Besides, the prospects for the application of the isolation dyke in fine quenching technique were presented.

    Key words:heat treatment, quenching liquid quenchents, fine quenching technique

    这是研究四阶段理论文章的第5篇本文将介绍隔离堤法的提出过程用实验验证隔离堤防止交界线扩展的作用并分析隔离堤的作用机理最后展望了隔离堤法在热处理中的应用前景

    一 隔离堤法的提出

    在诱导超前扩展点的实验中起初用螺丝把诱导锥拧在球体上但是试验证明这种的诱导锥起不?#25509;?#23548;作用而后改用焊接的办法把诱导锥焊接在试样上焊接的诱导锥都起到了诱导超前扩展点的作用[1]

    为什么拧上去的诱导锥起不?#25509;?#23548;作用

    在螺丝钉与球体表面相接触的部位二者只是挨在一起它们之间发生的只是固体表面间的接触众所周知看起来平直的固体表面在显微镜下却是一片高低不平的山峰和山谷?#34180;?#22240;此在固体表面之间的接触区只存在一些点的接触如图1(a)所示这样的接触点不多分布也不规律图1(b)是这种接触部位的一张横截面图可以说在相互接触的平直固体表面之间主要是充满空气的孔隙空气是间隙部分的连贯相而接触点只是间隙部分的分散相这就是螺丝连接的诱导锥与球体表面之间的连接关系

    图1 显微镜下两平直固体表面的接触区(a)及其中间部位的横截面图(b)
    图1 显微镜下两平直固体表面的接触区(a)及其中间部位的横截面图(b)

    把上述带诱导锥的球体加热到900棬然后放到液体介质中冷却诱导锥的?#26412;?#24456;小首先被冷却下?#30784;?#38181;体尖端首先出现超前扩展点然后交界线向锥体与球体的连接部扩展一直抵达锥体的底部

    与此同时在锥体与球体的接触部位孔隙中很快就充满了介质的蒸汽这些蒸汽与球体表面蒸汽膜中的蒸汽是相互连通的间隙使其中的蒸汽能稳定存在而这些蒸汽对交界线的穿过有阻挡作用其结果拧上去的诱导锥?#25512;?#19981;?#25509;?#23548;作用

    根据以上的道理我们推测如果把螺丝之间的孔隙换?#23665;?#25384;在一起的两光滑平?#21271;?#38754;之间的间隙当紧贴的部分的宽度达到一定值后它们之间的间隙层仍然能起?#38454;?#27490;交界线扩展的作用我们把专用于阻止交界线扩展的这类物体称为隔离堤?#34180;?#38548;离堤可以放在平面上?#37096;?#20197;放在工件上两相交部分之间如图2所示考虑到孔隙中空气或者说介质蒸汽是连续相为便于讨论隔离堤的作用从本图开始把相接触的固体表面之间的间隙简化并夸大成直观的缝隙

    图2 放置在平面上和两个相交面之间的隔离堤

    a)同一面上的隔离堤

    b)相交面间的隔离堤

    图2 放置在平面上和两个相交面之间的隔离堤

    不同形式的隔离堤有不同的用途同一面上的隔离堤主要用来阻挡交界线在面上的扩展交角处的隔离堤则用来阻止交界线从工件上的一个组成部分向另一组成部分扩展

    要得?#38454;?#27490;交界线扩展的效果对隔离堤与试样表面之间的间隙的宽度应当有一定的要求我们推测这个高度应当小于蒸汽膜的厚度这方面的研究结果将在后续的文章中介绍

    二 隔离堤法的实验验证

    为证明上述两类隔离堤有防止交界线扩展的作用?#25165;?#20102;以下6个试验

    2.1 试样冷却介质和试验用设备

    试样采用0Cr25Ni20耐热钢加工成图3所示的几个试样包括

    第一个试样的顶部是一个?#26412;?0mm的圆平面该圆平面的?#34892;?#26377;一个?#26412;?mm高15mm的小圆柱体小圆柱体以下的部分是实心的如图3a)所示本文简称为实心试样?#34180;?#23567;圆柱及其下面的?#26412;?0mm的圆形平面是本试验的研究观测对象本文也把该圆平面简称为观测面?#34180;?/p>

    第二个试样简称为空心试样如图3b)所示空心试样是在上述实心试样的基础上从底部加工出一个?#26412;?0mm的孔孔的深度正好使观测面?#34892;?#37096;以下的厚度降低到7mm用这样的试样在不加隔离堤的情况下能够在观测面上同时出现从小圆柱底部向外扩展的交界线与从观测面边缘向?#34892;?#37096;扩展的交界线

    小圆柱部分是上述试样上厚度最小的部分它总是最早出现超前扩展点

    第三?#36136;?#26679;是作为隔离堤的两个圆环状试样如图3c)所示它们也用同种耐热钢加工而成其?#34892;?#22278;环的内径5.01mm外径10mm高度5mm本文简称为小环?#34180;?#32780;把内径15mm外径20mm高度5mm的隔离堤简称为大环?#34180;?/p>

    在本文的试验中大环将用做平面用隔离堤而小环将用做相交面间的隔离堤

    a) 实心试样 b) 空心试块截面图 c) 用作隔离堤的大环和小环

    a) 实心试样

    b) 空心试块截面图

    c) 用作隔离堤的大环和小环

    图3 实心试块a)空心试样b)和用做隔离堤的大环和小环c)

    试验用冷却介质

    以无色透明的低粘度基础油作为试验用液态冷却介质试验用油装在方形的玻璃缸中放入试样前的油温定为30档试样在小型箱式炉中加热用普通摄像机记录试样的冷却过程录象速度为每秒25张

    图4 空心试样挂上大环后在油中冷却时的放置方式
    图4 空心试样挂上大环后在油中冷却时的放置方式

    考虑到试样上部是排出气泡最多的部位为避免排出气泡干扰图像的清晰度试样被倾斜放置圆平面与水平面大约成700角大环的附加方式是挂在小圆柱底部环的底面则放在观测面上倾斜放置试样的另一个好处是可以利用大环的自重保证它始终贴在观测平面上小环则是?#33258;?#23567;圆柱底部并且使小环底面与圆平面紧挨在一起图4是在液态介质中冷却时表?#31350;?#24515;试样加大环的放置方式的照片

    2.2 试验内容与试验结果描述

    第一个试验实心试样

    试验内容观测实心试样不加隔离堤时的交界线移动情况

    实验方法先将图3中的大试样加热到900棬然后迅速转移到淬火槽中冷却

    试验过程描述 图5a记录了小圆柱上几个时刻的交界线扩展位置我们把汇集了交界线扩展情况的示意?#25216;?#31216;为交界线扩展图图5b观测面上的交界线扩展图本文以试样浸入冷却介质的时刻作为计算时间秒的起点

    试验结果与分析

    参看图5a小圆柱冷得快入液约3秒钟其顶部边缘就出现了超前扩展点其后交界线向底部移动到6.40秒交界线扩展到小圆柱底部由于周围平面部分的厚度很大当时的表面温度还远高于其T0温度此时?#35895;?#20010;表面张力的关系趋于平衡关系的动力可能使交界线前沿伸入到表面温度高于T0的区域而超过T0的高温会在瞬间把?#30001;?#36807;来的薄薄的液层汽化使交界线退回T0等温线以内这样的?#30001;?#21644;退缩将反复进行其结果交界线的前沿就在这一动态过程中停留在小圆柱底部

    图5 实心试样单独冷却时的交界线扩展图 图5 实心试样单独冷却时的交界线扩展图

    a) 小圆柱的交界线扩展图

    b) 观测面上的交界线扩展图

    图5 实心试样单独冷却时的交界线扩展图

    因为是实心试样其边缘部分的?#34892;?#21402;度最小越向?#34892;?#37096;分?#34892;?#21402;度越大小圆柱的底部?#34892;?#21402;度则最大一般说这样的试样上容易从圆平面的边缘产生超前扩展点随后交界线再从边缘向?#34892;?#37096;扩展交界线能扩展到什么位置决定于该部位的表面温度以及交界线的移动速度表面温度降低到T0温度以下且交界线又移动到了那个部位的边缘交界线就能扩展到该部位对于?#34892;?#21402;度逐渐变化的试样或者试样上?#34892;?#21402;度逐渐变化的部分在某时刻表面温度正好达到T0的部位连成的线称为该时刻的表面T0等温线?#34180;?#22312;理想的均匀冷却条件下圆球试样的表面可能成为T0等温面但是在?#23548;适?#26679;上等效厚度表面上不同部位受到的冷却情况总有一些差异它们不会同时达到T0温度而是在一段不长的时间?#27573;?#20869;先后达到T0温度因此?#23548;适?#26679;的等效厚度表面?#19981;?#20986;现一条或者多条T0等温线而不可能成为T0等温面冷却进程中T0等温线始终是移动中的交界线不可逾越的极限?#23548;?#24037;件的形状大小各不相同T0等温线的分布与移动情况?#19981;?#21508;有特点

    试验中在观测面的边缘产生超前扩展点之前交界线已经从大圆柱的下方扩展了过?#30784;?#20063;就是说本试验中观测面靠交界线借用来进入中间阶段图5b)上记录的最早一条交界线出现在35.28秒?#19997;̣?#26089;已到达小圆柱底部的交界线仍然停留在那里这说明小圆柱周围的表面温度还没有降低到T0以下交界线继续向?#34892;?#37096;推进到42.88秒时最终抵达小圆柱底部从而完成了由边缘向?#34892;?#30340;扩展路程?#21364;?#22312;小圆柱底部的交界线与从周围扩展过来的交界线相会合并同时消失?#37096;?#20197;说是在交界线抵达的同时小圆柱底部周围的表面温度刚好降低到了T0以下在整个冷却过程中小圆柱始终没有起?#25509;?#23548;作用在观测面上交界线的扩展过程总?#19981;?#36153;了约8秒钟

    第二个试验实心试样加大环

    试验内容在上述实心试验的小圆柱上挂上图3b所示的大环以这样的组合体作为我们的试样本试验的目的是验证大环对从边缘向?#34892;?#25193;展的交界线的阻挡作用

    试验方法先把上述组合试样放到炉内加热到900棬适?#21271;?#28201;后在始终保?#27490;?#27979;面向上状态下转移到冷却油中冷却其他条件和试验内容与第一个试验相同

    对试验结果的描绘从摄像结果绘制成图6所示的两个交界线扩展图其中图6a是交界线在大环以外的观测面上的扩展图从试样入液算起30.08秒之前从侧面扩展上来的交界线出现在观测面的右上边缘这一交界线继续向左扩展刚过35秒从左侧边缘上来的交界线也扩展到了观测面上然后左右两边的交界线同时向中间部分合围37.40秒之前交界线已经从下方抵达隔离堤的大环之外但是该交界线没能穿过只有2.5mm厚的隔离堤而只沿着大环外沿向上扩展到39.84秒时交界线完成了大环以外圆平面上的扩展历程

    a) 实心大环外的交界线扩展图 b) 实心大环内的交界线扩展图

    a) 实心大环外的交界线扩展图

    b) 实心大环内的交界线扩展图

    图6 实心试样加大环的交界线扩展过程

    从图5 已知观测面上最后冷却到T0温度的是小圆柱的底部由?#19997;?#20197;推知是观测面上位于大环下方部分的表面温度先降低到T0以下而小圆柱底部后降低到T0温度再从图6b看观测面上大环以内部分的冷却过程到40.16秒停留在小圆柱底部的交界线开始向圆平面扩展约用了2秒钟的时间于42.12秒完成了大环以内的扩展过程在大环下端交界线到达大环以外的时间为37.40秒环内是表面温度高的小圆柱底部先进入沸腾冷却阶段随后交界线向环内表面温度更低的下方移动仅仅一堤之隔因为隔离堤的阻挡在大环下端部的圆平面上内外部分进入沸腾冷却期的时间?#35895;?#30456;差了4.72秒这一段时间大约是T0等温线从环内下端推进到小圆柱的底?#20811;?#38656;的时间与交界线从小圆柱底扩展到环内下端?#20811;?#38656;时间的相加值

    第三个试验空心试样

    试验内容观测空心试样不加隔离堤时的交界线移动情况

    试验方法?#33322;?#31354;心试样加热到900棬适?#21271;?#28201;后采用与第一个试验相同的方式冷却并摄像记录交界线的移动过程

    图7 空心试样上的交界线扩展图)
    图7 空心试样上的交界线扩展图

    对试验结果的描述?#21644;?汇集了空心试样上的交界线扩展过程观测面上于26.84秒开始借用了早已?#21364;?#22312;小圆柱底部的交界线开始了在该面上的交界线扩展过程约在33.40秒从左右边缘爬上来的交界线几乎同时出现在我们的眼前到33.44秒时观测面上同时存在三条交界线它们是由小圆柱诱导出的圆形交界线从左边爬上来的上下走向的左交界线以及从右边爬上来的也是上下走向的右交界线圆形交界线正从?#34892;?#25918;射?#32536;?#21521;外扩展而左右两条交界线则沿水平方向向?#34892;?#25512;进它们之间是蒸汽膜笼罩区交界线相会合的过程也就是它们之间的蒸汽膜区的消失过程没有了蒸汽膜区也就没有了交界线因此交界线的会合过程也就是交界线和蒸汽膜区同时消失的过程到35.40秒这三条交界线会通过相会和相连接形成了图中所示的M形曲线M形曲线以下部分为蒸汽膜区交界线继续向下扩展于37.32秒完成了整个观测面的交界线扩展过程观测面上的交界线扩展过程总?#19981;?#36153;了10.48秒

    第4个试验空心试样加大环

    试验内容观测大环阻止交界线从环内向环外扩展的作用

    试验方法与第2 个试验相同

    对试验结果的描述?#21644;?(a)是观测面上大环以内部分的交界线扩展图图8b是大环以外部分的交界线扩展图从图8(a)可以看出大环以内早已?#21364;?#22312;小圆柱?#38181;?#30340;交界线于30.28秒之前开始向平面上扩展于32.00秒完成了大环以内的扩展历程而后大环阻止了交界线向环外扩展在大环以外没能自己产生超前扩展点于32.52秒前从试样侧面借用过来了交界线并向内部扩展于37.76秒完成了在大环以外的扩展历程

    a) 大环以内的交界线扩展图 b) 大环以外的交界线扩展图

    a) 大环以内的交界线扩展图

    b) 大环以外的交界线扩展图

    图8 空心试样加大环的试验结果

    第5个试验空心试样?#26377;?#29615;

    试验内容观测小环在空心试样上阻挡交界线扩展的作用

    试验方法?#33322;?#23567;环?#33258;?#23567;圆柱上使其底部放在观测面上然后采用与上一试验相同的方式进行试验和摄像

    图9 空心试样?#26377;?#29615;的交界线扩展过程
    图9 空心试样?#26377;?#29615;的交界线扩展过程

    对试验结果的描述?#21644;?汇集了观测面上交界线的扩展过程可以看出由于小环阻止了小圆柱底部的交界线向周围平面的扩展观测面只能从其底柱侧面借用交界线从侧面爬上来的交界线大约在32.00秒出现在观测面上并向圆平面?#34892;?#37096;扩展于37.48秒完成了扩展历程在整个交界线扩展过程中?#21364;?#22312;小圆柱底部的交界线完全被禁锢在小环以内由于小环的隔离作用作为同一试块相邻部分的小圆柱和观测面的冷却过程几乎是互不相干的

    第6个试验空心试样加热之后加室温大环

    试样内容观测冷的大环对交界线扩展的阻止作用

    试验方法其余试验和观测方?#25509;?#21069;面的试验相同

    对试验结果的描述?#21644;?0a)汇集了大环内的交界线扩展过程图10b)汇集了观测面上大环以外部分的交界线展过程大环以内靠交界线借用于34.08秒开始了交界线的扩展并于36.24秒完成了扩展历程随后交界线并没有扩展到大环以外在大环以外观测面左侧于35.48秒前借用了底座侧面爬上来的交界线而其右上侧则于36.24秒前借用了从?#20063;?#24213;座爬上来的交界线左右两面的交界线同时向中间推进于40.00秒完成了大环以外的交界线扩展历程本试验表明在试样加热之后再附加上冷的隔离堤同样具有阻止交界线扩展的作用

    a) 加冷大环内 b) 冷大环外

    a) 加冷大环内

    b) 冷大环外

    图10 空心试样加冷大环时的交界线扩展过程

    2.3 由上述验证试验得出的三个结论

    结论一不管交界线企图从环外进到环内还是企图从环内跑到环外大小隔离堤环都有阻止交界线穿过的作用

    结论二试验中采用的隔离堤都没有诱导超前扩展点的作用

    结论三采用与试样一起加热过的隔离堤和只加热试样而后再放置未经加热的冷隔离堤上述两个结论都同样正确

    三 隔离堤的作用机理分析

    在此讨论平面用隔离堤和相交面间的隔离堤的作用机理

    图11 平面用隔离堤的作用机理示意图
    图11 平面用隔离堤的作用机理示意图

    3.1 平面用隔离堤的作用机理

    图11为平面用隔离堤的作用机理示意图图a) 表示同一平面上左右两边都被蒸汽膜笼?#36136;?#38548;离堤周边的情形因为隔离堤本身小而薄它被冷却下来后在隔离堤与底部平面的接触部位会形成气相液相和固相的三相交界线在垂直于该交界线的截面上可以看到如图中A所指示的三个表面张力达到平衡的接触角在该交界线的下方是隔离堤与观测面间的间隙该间隙内充满了难以排出的介质蒸汽这使该间隙成为一层特殊的蒸汽膜这样的蒸汽膜是交界线扩展时不可逾越的障碍

    由于充满蒸汽的间隙把左右两边的蒸汽膜连接在一起可以认为放置隔离堤后平面上存在着的仍然是连贯的蒸汽膜

    当隔离堤的一边?#28909;?#22270;中的右边先出现超前扩展点而后交界线从右向左扩展过来时如图b)所示在扩展中的交界线上形成的三个表面张力之间的交角并没有达到平衡时的角度关系此时交界线会朝着?#35895;?#30456;交角趋于平衡的方向?#30805;?#20132;界线?#30805;?#30340;目的正是使该交角趋于平衡或者说未达到平衡的交角处于自由能较高的状态而达到平衡的交角则处于自由能最低的状态二者之间的自由能差就是使交界线移动的动力


    图12 相交面间隔离堤的作用机理
    图12 相交面间隔离堤的作用机理

    在右边的交界线向左移动的过程中隔离堤?#20063;?#22788;于?#21364;?#20013;的交界线会继续稳定在原处如图b)所示当交界线抵达隔离堤的?#20063;?#26102;蒸汽膜会退缩到隔离堤与平面之间的缝隙口的边?#30340;ڡ?#36825;一过程很像逐渐缩小的气球如图c) 所示缝隙中散热条件较外面差而且缝隙内还要向外排放蒸汽泡来散热由于是两个固体表面之间形成的蒸汽膜其厚度不会因扰动而发生波动因此同外面的蒸汽膜相比缝隙中的蒸汽膜更加稳定此时隔离堤与观测面的温度都已降低到T0温度以下蒸汽膜一旦缩进缝隙中交界线就会形成平衡的接触角关系并停止移动在随后的冷却过程中间隙内的蒸汽温度降低间隙口的气泡会稍向间隙内退缩由间隙的高度和可能的降温?#27573;?#26681;据蒸汽的热膨胀特性可以确定合理的隔离堤宽度只有间隙中观测面的表面温度降低到了介质的沸点附近缝隙中的蒸汽才可能被液态介质全部吸收而后周围的液态介质才可能进入缝隙中这就是隔离堤阻止交界线穿过的机理

    3.2 相交面间隔离堤的作用机理分析

    图12是相交面间隔离堤的作用机理示意图在讨论了平面隔离堤的作用机理之后就容易理解相交面之间的隔离堤的作用机理了和图11不同的是原来平直的间?#26029;?#20132;成了一定角度而间隙的作用和间隙开口处的状况与图11时则是相同的本文就不再赘述了

    四 隔离堤法的应用前景

    在精细淬火冷却技术中隔离堤应当有以下三方面的用途

    1 把工件上不同厚度部分独立出来冷却

    在图9所示的试验中已经看到隔离堤的应用可以阻止交界线的借用从而使工件上不同厚度或者不同形状结构的部分分别独立地冷却我们预测在众多的淬火工件中这一技术将可能用来解决某些工件特定的淬火硬度要求防止工件淬裂以及控制工件的淬火变形等问题

    2 用于减慢工件上局部区域的冷却速度

    四阶段理论认为表面温度低于T0后要引起了超前扩展点需要蒸汽膜的厚度波动[2]而?#23548;?#30340;蒸汽膜厚度波动是多种扰动因素共同作用的结果众多扰动因素的作用既可能相互叠加而使合成扰动增大?#37096;?#33021;相互抵销而使合成扰动减小而它们究竟是叠加还是抵销却很难预测由此推测工件表面上的蒸汽膜区域越大引起蒸汽膜厚度波动的扰动因素会越多而扰动起因越多蒸汽膜厚度波动可能的最大值就越大相反蒸汽膜区域越小引起蒸汽膜波动的扰动因素也就越少蒸汽膜厚度波动可能的最大值就越小

    隔离堤能把工件表面蒸汽膜区分割成多个小的区域分割出的小区域的蒸汽膜厚度波动值?#19981;?#26356;小如果让各个小区域自发地产生超前扩展点分割区内的T1温度将明显低于?#29615;指?#26102;的T1温度如果不诱导超前扩展点[3]分割的结果同一表面指分割前的大区域上的?#29615;指?#37096;分获得的冷却速度必然减小用这种办法可以人为地减小某些区域的冷却速度

    3 用于指定区域的快冷

    在分割出的小区内人为地诱导出超前扩展点可以提高其T1温度加上小区域内交界线的扩展路程短更可以大大缩小小区域的中间阶段其结果该小区获得的冷却效果就必然大大加快用这样的方法可以使工件上具有相同等效厚度部分中的特定小区域获得比周围部分高得多的淬火硬度

    4 将以上3种措施与超前扩展点的诱?#25216;?#26415;适当组合可用于不同工件的精细淬火冷却中

    后续的文章为蒸汽膜厚度的测量与研究?#34180;?/p>

    参考文献

    [1]张克俭,王水,郝学志.交界线借用挑?#25509;行?#21402;度观念[J],热处理技术与装备,2007,28(3):23-28.

    [2]张克俭,王水,郝学志.液体介质中淬火冷却的四阶段理论[J],热处理技术与装备,2006,27(6):14-25.

    [3]张克俭,王水,郝学志.超前扩展点的诱导[J],热处理技术与装备,2007,28(4):14-18.


    评论
    匿名用户 [来自62.210.78.179]
    2014-10-20 01:07
    Great thkignni! That really breaks the mold!
    1



    我来说两句



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