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    隔離堤法的提出與實驗驗證

    張克儉    王 水    郝學志

    北京華立精細化工公司 (102200)

    發表于《熱處理技術與裝備》2007年第5期


    摘 要:交界線借用和交界線擴展是工件在液態介質中淬火冷卻時經常發生的事情。為防止交界線的擴展和借用,提出了隔離堤法。為證實隔離堤的作用,做了6個不同的驗證試驗。試驗證明了隔離堤具有防止交界線擴展的作用,而隔離堤本身卻不會誘導超前擴展點。分析了隔離堤防止交界線擴展的作用機理。最后展望了隔離堤法在精細淬火冷卻技術中的作用。

    關鍵詞:熱處理,液態淬火介質,精細淬火技術

    The Introduction and Verification of the Isolation Dyke Method

    ZhANG ke-jian, Wang Shui , Hao Xuezhi

    Beijing Huali Fine Chemical Co., Beijing 102200, China

    Abstract:Borrowing demarcation line and demarcation line spreading are common phenomena in processes of workpieces quenching in liquid. In order to prevent the demarcation line from spreading and being borrowed, the isolation dyke method has been put forward. For the purpose of verification of the function of the isolation dyke 5 different proving tests have been made. The results show that the isolation dyke has a preventing effect on the spreading of the demarcation line, and at the same time, the isolation dyke itself cannot induce advanced spreading point. The mechanism of the preventing effect of the isolation dyke on the spreading of the demarcation line was analyzed. Besides, the prospects for the application of the isolation dyke in fine quenching technique were presented.

    Key words:heat treatment, quenching liquid quenchents, fine quenching technique

    這是研究四階段理論文章的第5篇。本文將介紹隔離堤法的提出過程,用實驗驗證隔離堤防止交界線擴展的作用,并分析隔離堤的作用機理。最后展望了隔離堤法在熱處理中的應用前景。

    一 隔離堤法的提出

    在誘導超前擴展點的實驗中,起初用螺絲把誘導錐擰在球體上。但是,試驗證明,這種的誘導錐起不到誘導作用。而后,改用焊接的辦法,把誘導錐焊接在試樣上。焊接的誘導錐都起到了誘導超前擴展點的作用[1]

    為什么擰上去的誘導錐起不到誘導作用?

    在螺絲釘與球體表面相接觸的部位,二者只是挨在一起。它們之間發生的只是固體表面間的接觸。眾所周知,看起來平直的固體表面,在顯微鏡下,卻是一片高低不平的“山峰和山谷”。因此,在固體表面之間的“接觸區”只存在一些“點”的接觸,如圖1(a)所示。這樣的接觸點不多,分布也不規律。圖1(b)是這種接觸部位的一張橫截面圖。可以說,在相互接觸的平直固體表面之間,主要是充滿空氣的孔隙。空氣是間隙部分的連貫相,而“接觸點”只是間隙部分的分散相。這就是螺絲連接的誘導錐與球體表面之間的連接關系。

    圖1 顯微鏡下兩平直固體表面的接觸區(a)及其中間部位的橫截面圖(b)
    圖1 顯微鏡下兩平直固體表面的接觸區(a)及其中間部位的橫截面圖(b)

    把上述帶誘導錐的球體加熱到900℃,然后放到液體介質中冷卻。誘導錐的直徑很小,首先被冷卻下來。錐體尖端首先出現超前擴展點。然后,交界線向錐體與球體的連接部擴展,一直抵達錐體的底部。

    與此同時,在錐體與球體的接觸部位,孔隙中很快就充滿了介質的蒸汽。這些蒸汽與球體表面蒸汽膜中的蒸汽是相互連通的。間隙使其中的蒸汽能穩定存在。而這些蒸汽對交界線的穿過有阻擋作用。其結果,擰上去的誘導錐就起不到誘導作用。

    根據以上的道理,我們推測:如果把螺絲之間的孔隙換成緊挨在一起的兩光滑平直表面之間的間隙,當緊貼的部分的寬度達到一定值后,它們之間的間隙層仍然能起到阻止交界線擴展的作用。我們把專用于阻止交界線擴展的這類物體稱為“隔離堤”。隔離堤可以放在平面上,也可以放在工件上兩相交部分之間,如圖2所示。考慮到孔隙中空氣(或者說介質蒸汽)是連續相,為便于討論隔離堤的作用,從本圖開始,把相接觸的固體表面之間的間隙,簡化并夸大成直觀的縫隙。

    圖2 放置在平面上和兩個相交面之間的隔離堤

    a)同一面上的隔離堤

    b)相交面間的隔離堤

    圖2 放置在平面上和兩個相交面之間的隔離堤

    不同形式的隔離堤有不同的用途。同一面上的隔離堤主要用來阻擋交界線在面上的擴展。交角處的隔離堤則用來阻止交界線從工件上的一個組成部分向另一組成部分擴展。

    要得到阻止交界線擴展的效果,對隔離堤與試樣表面之間的間隙的寬度應當有一定的要求。我們推測,這個高度應當小于蒸汽膜的厚度。這方面的研究結果將在后續的文章中介紹。

    二 隔離堤法的實驗驗證

    為證明上述兩類隔離堤有防止交界線擴展的作用,安排了以下6個試驗。

    2.1 試樣、冷卻介質和試驗用設備

    試樣:采用0Cr25Ni20耐熱鋼加工成圖3所示的幾個試樣,包括:

    第一個試樣的頂部是一個直徑50mm的圓平面。該圓平面的中心有一個直徑5mm、高15mm的小圓柱體。小圓柱體以下的部分是實心的,如圖3a)所示。本文簡稱為“實心試樣”。小圓柱及其下面的直徑50mm的圓形平面,是本試驗的研究觀測對象。本文也把該圓平面簡稱為“觀測面”。

    第二個試樣簡稱為空心試樣,如圖3b)所示。空心試樣是在上述實心試樣的基礎上,從底部加工出一個直徑20mm的孔。孔的深度正好使觀測面中心部以下的厚度降低到7mm。用這樣的試樣,在不加隔離堤的情況下,能夠在觀測面上同時出現從小圓柱底部向外擴展的交界線與從觀測面邊緣向中心部擴展的交界線。

    小圓柱部分是上述試樣上厚度最小的部分,它總是最早出現超前擴展點。

    第三種試樣是作為隔離堤的兩個圓環狀試樣,如圖3c)所示。它們也用同種耐熱鋼加工而成。其中小圓環的內徑5.01mm、外徑10mm、高度5mm,本文簡稱為“小環”。而把內徑15mm、外徑20mm、高度5mm的隔離堤簡稱為“大環”。

    在本文的試驗中,大環將用做平面用隔離堤;而小環將用做相交面間的隔離堤。

    a) 實心試樣 b) 空心試塊截面圖 c) 用作隔離堤的大環和小環

    a) 實心試樣

    b) 空心試塊截面圖

    c) 用作隔離堤的大環和小環

    圖3 實心試塊a)、空心試樣b)和用做隔離堤的大環和小環c)

    試驗用冷卻介質:

    以無色透明的低粘度基礎油作為試驗用液態冷卻介質。試驗用油裝在方形的玻璃缸中。放入試樣前的油溫定為30℃。試樣在小型箱式爐中加熱。用普通攝像機記錄試樣的冷卻過程。錄象速度為每秒25張。

    圖4 空心試樣掛上大環后在油中冷卻時的放置方式
    圖4 空心試樣掛上大環后在油中冷卻時的放置方式

    考慮到試樣上部是排出氣泡最多的部位,為避免排出氣泡干擾圖像的清晰度,試樣被傾斜放置。圓平面與水平面大約成700角。大環的附加方式是掛在小圓柱底部,環的底面則放在觀測面上。傾斜放置試樣的另一個好處是,可以利用大環的自重,保證它始終貼在觀測平面上。小環則是套在小圓柱底部,并且使小環底面與圓平面緊挨在一起。圖4是在液態介質中冷卻時,表示空心試樣加大環的放置方式的照片。

    2.2 試驗內容與試驗結果描述

    第一個試驗:實心試樣

    試驗內容:觀測實心試樣不加隔離堤時的交界線移動情況。

    實驗方法:先將圖3中的大試樣加熱到900℃,然后迅速轉移到淬火槽中冷卻。

    試驗過程描述: 圖5(a)記錄了小圓柱上幾個時刻的交界線擴展位置。我們把匯集了交界線擴展情況的示意圖簡稱為交界線擴展圖。圖5(b)觀測面上的交界線擴展圖。本文以試樣浸入冷卻介質的時刻作為計算時間(秒)的起點。

    試驗結果與分析:

    參看圖5(a),小圓柱冷得快,入液約3秒鐘,其頂部邊緣就出現了超前擴展點。其后,交界線向底部移動,到6.40秒,交界線擴展到小圓柱底部。由于周圍平面部分的厚度很大,當時的表面溫度還遠高于其T0溫度。此時,使三個表面張力的關系趨于平衡關系的動力,可能使交界線前沿伸入到表面溫度高于T0的區域。而超過T0的高溫會在瞬間把延伸過來的薄薄的液層汽化,使交界線退回T0等溫線以內。這樣的延伸和退縮將反復進行。其結果交界線的前沿就在這一動態過程中“停留”在小圓柱底部。

    圖5 實心試樣單獨冷卻時的交界線擴展圖 圖5 實心試樣單獨冷卻時的交界線擴展圖

    a) 小圓柱的交界線擴展圖

    b) 觀測面上的交界線擴展圖

    圖5 實心試樣單獨冷卻時的交界線擴展圖

    因為是實心試樣,其邊緣部分的有效厚度最小。越向中心部分有效厚度越大。小圓柱的底部有效厚度則最大。一般說,這樣的試樣上容易從圓平面的邊緣產生超前擴展點。隨后,交界線再從邊緣向中心部擴展。交界線能擴展到什么位置,決定于該部位的表面溫度,以及交界線的移動速度。表面溫度降低到T0溫度以下,且交界線又移動到了那個部位的邊緣,交界線就能擴展到該部位。對于有效厚度逐漸變化的試樣,或者試樣上有效厚度逐漸變化的部分,在某時刻表面溫度正好達到T0的部位連成的線,稱為該時刻的“表面T0等溫線”。在理想的均勻冷卻條件下,圓球試樣的表面,可能成為T0等溫面。但是,在實際試樣上,等效厚度表面上不同部位受到的冷卻情況總有一些差異,它們不會同時達到T0溫度,而是在一段不長的時間范圍內先后達到T0溫度。因此,實際試樣的等效厚度表面也會出現一條或者多條T0等溫線,而不可能成為T0等溫面。冷卻進程中,T0等溫線始終是移動中的交界線不可逾越的極限。實際工件的形狀大小各不相同,T0等溫線的分布與移動情況也會各有特點。

    試驗中,在觀測面的邊緣產生超前擴展點之前,交界線已經從大圓柱的下方擴展了過來。也就是說,本試驗中觀測面靠交界線借用來進入中間階段。圖5b)上記錄的最早一條交界線出現在35.28秒。此刻,早已到達小圓柱底部的交界線仍然停留在那里。這說明小圓柱周圍的表面溫度還沒有降低到T0以下。交界線繼續向中心部推進,到42.88秒時,最終抵達小圓柱底部,從而完成了由邊緣向中心的擴展路程。等待在小圓柱底部的交界線與從周圍擴展過來的交界線相會合,并同時消失。也可以說,是在交界線抵達的同時,小圓柱底部周圍的表面溫度剛好降低到了T0以下。在整個冷卻過程中,小圓柱始終沒有起到誘導作用。在觀測面上,交界線的擴展過程總共花費了約8秒鐘。

    第二個試驗:實心試樣加大環

    試驗內容:在上述實心試驗的小圓柱上掛上圖3(b)所示的大環。以這樣的組合體,作為我們的試樣。本試驗的目的,是驗證大環對從邊緣向中心擴展的交界線的阻擋作用。

    試驗方法:先把上述組合試樣放到爐內加熱到900℃,適當保溫后,在始終保持觀測面向上狀態下,轉移到冷卻油中冷卻。其他條件和試驗內容與第一個試驗相同。

    對試驗結果的描繪:從攝像結果,繪制成圖6所示的兩個交界線擴展圖。其中,圖6(a)是交界線在大環以外的觀測面上的擴展圖。從試樣入液算起,30.08秒之前,從側面擴展上來的交界線出現在觀測面的右上邊緣。這一交界線繼續向左擴展。剛過35秒,從左側邊緣上來的交界線也擴展到了觀測面上。然后,左右兩邊的交界線同時向中間部分合圍。37.40秒之前,交界線已經從下方抵達隔離堤的大環之外。但是,該交界線沒能穿過只有2.5mm厚的隔離堤,而只沿著大環外沿向上擴展。到39.84秒時,交界線完成了大環以外圓平面上的擴展歷程。

    a) 實心大環外的交界線擴展圖 b) 實心大環內的交界線擴展圖

    a) 實心大環外的交界線擴展圖

    b) 實心大環內的交界線擴展圖

    圖6 實心試樣加大環的交界線擴展過程

    從圖5 已知,觀測面上最后冷卻到T0溫度的,是小圓柱的底部。由此可以推知,是觀測面上位于大環下方部分的表面溫度先降低到T0以下,而小圓柱底部后降低到T0溫度。再從圖6(b)看觀測面上大環以內部分的冷卻過程。到40.16秒,停留在小圓柱底部的交界線開始向圓平面擴展。約用了2秒鐘的時間,于42.12秒完成了大環以內的擴展過程。在大環下端,交界線到達大環以外的時間為37.40秒。環內是表面溫度高的小圓柱底部先進入沸騰冷卻階段。隨后交界線向環內表面溫度更低的下方移動。僅僅一堤之隔,因為隔離堤的阻擋,在大環下端部的圓平面上,內外部分進入沸騰冷卻期的時間竟然相差了4.72秒。這一段時間,大約是T0等溫線從環內下端推進到小圓柱的底部所需的時間,與交界線從小圓柱底擴展到環內下端部所需時間的相加值。

    第三個試驗:空心試樣

    試驗內容:觀測空心試樣不加隔離堤時的交界線移動情況。

    試驗方法:將空心試樣加熱到900℃,適當保溫后,采用與第一個試驗相同的方式冷卻,并攝像記錄交界線的移動過程。

    圖7 空心試樣上的交界線擴展圖)
    圖7 空心試樣上的交界線擴展圖

    對試驗結果的描述:圖7匯集了空心試樣上的交界線擴展過程。觀測面上,于26.84秒開始借用了早已等待在小圓柱底部的交界線,開始了在該面上的交界線擴展過程。約在33.40秒,從左右邊緣爬上來的交界線幾乎同時出現在我們的眼前。到33.44秒時,觀測面上同時存在三條交界線。它們是由小圓柱誘導出的圓形交界線,從左邊爬上來的上下走向的左交界線,以及從右邊爬上來的,也是上下走向的右交界線。圓形交界線正從中心放射性地向外擴展。而左、右兩條交界線則沿水平方向向中心推進。它們之間是蒸汽膜籠罩區。交界線相會合的過程,也就是它們之間的蒸汽膜區的消失過程。沒有了蒸汽膜區,也就沒有了交界線。因此,交界線的會合過程,也就是交界線和蒸汽膜區同時消失的過程。到35.40秒,這三條交界線會通過相會和相連接,形成了圖中所示的M形曲線。M形曲線以下部分為蒸汽膜區。交界線繼續向下擴展,于37.32秒完成了整個觀測面的交界線擴展過程。觀測面上的交界線擴展過程,總共花費了10.48秒。

    第4個試驗:空心試樣加大環

    試驗內容:觀測大環阻止交界線從環內向環外擴展的作用

    試驗方法:與第2 個試驗相同

    對試驗結果的描述:圖8(a)是觀測面上大環以內部分的交界線擴展圖。圖8(b)是大環以外部分的交界線擴展圖。從圖8(a)可以看出,大環以內早已等待在小圓柱底端的交界線于30.28秒之前開始向平面上擴展,于32.00秒完成了大環以內的擴展歷程。而后,大環阻止了交界線向環外擴展。在大環以外沒能自己產生超前擴展點,于32.52秒前從試樣側面借用過來了交界線,并向內部擴展。于37.76秒完成了在大環以外的擴展歷程。

    a) 大環以內的交界線擴展圖 b) 大環以外的交界線擴展圖

    a) 大環以內的交界線擴展圖

    b) 大環以外的交界線擴展圖

    圖8 空心試樣加大環的試驗結果

    第5個試驗:空心試樣加小環

    試驗內容:觀測小環在空心試樣上阻擋交界線擴展的作用

    試驗方法:將小環套在小圓柱上,使其底部放在觀測面上。然后,采用與上一試驗相同的方式進行試驗和攝像。

    圖9 空心試樣加小環的交界線擴展過程
    圖9 空心試樣加小環的交界線擴展過程

    對試驗結果的描述:圖9匯集了觀測面上交界線的擴展過程。可以看出,由于小環阻止了小圓柱底部的交界線向周圍平面的擴展,觀測面只能從其底柱側面借用交界線。從側面爬上來的交界線,大約在32.00秒出現在觀測面上,并向圓平面中心部擴展,于37.48秒完成了擴展歷程。在整個交界線擴展過程中,等待在小圓柱底部的交界線完全被禁錮在小環以內。由于小環的隔離作用,作為同一試塊相鄰部分的小圓柱和觀測面的冷卻過程幾乎是互不相干的。

    第6個試驗;空心試樣加熱之后加室溫大環

    試樣內容:觀測冷的大環對交界線擴展的阻止作用

    試驗方法:其余試驗和觀測方式與前面的試驗相同。

    對試驗結果的描述:圖10a)匯集了大環內的交界線擴展過程。圖10b)匯集了觀測面上大環以外部分的交界線展過程。大環以內靠交界線借用,于34.08秒開始了交界線的擴展,并于36.24秒完成了擴展歷程。隨后,交界線并沒有擴展到大環以外。在大環以外,觀測面左側于35.48秒前借用了底座側面爬上來的交界線。而其右上側則于36.24秒前借用了從右側底座爬上來的交界線。左右兩面的交界線同時向中間推進,于40.00秒完成了大環以外的交界線擴展歷程。本試驗表明,在試樣加熱之后,再附加上冷的隔離堤,同樣具有阻止交界線擴展的作用。

    a) 加冷大環內 b) 冷大環外

    a) 加冷大環內

    b) 冷大環外

    圖10 空心試樣加冷大環時的交界線擴展過程

    2.3 由上述驗證試驗得出的三個結論

    結論一:不管交界線企圖從環外進到環內,還是企圖從環內跑到環外,大小隔離堤(環)都有阻止交界線穿過的作用。

    結論二:試驗中采用的隔離堤都沒有誘導超前擴展點的作用。

    結論三:采用與試樣一起加熱過的隔離堤,和只加熱試樣,而后再放置未經加熱的冷隔離堤,上述兩個結論都同樣正確。

    三 隔離堤的作用機理分析

    在此討論平面用隔離堤和相交面間的隔離堤的作用機理。

    圖11 平面用隔離堤的作用機理示意圖
    圖11 平面用隔離堤的作用機理示意圖

    3.1 平面用隔離堤的作用機理

    圖11為平面用隔離堤的作用機理示意圖。圖a) 表示同一平面上左右兩邊都被蒸汽膜籠罩時隔離堤周邊的情形。因為隔離堤本身小而薄,它被冷卻下來后,在隔離堤與底部平面的接觸部位,會形成氣相、液相和固相的三相交界線。在垂直于該交界線的截面上,可以看到如圖中A所指示的三個表面張力達到平衡的接觸角。在該交界線的下方是隔離堤與觀測面間的間隙。該間隙內充滿了難以排出的介質蒸汽。這使該間隙成為一層特殊的蒸汽膜。這樣的蒸汽膜是交界線擴展時不可逾越的障礙。

    由于充滿蒸汽的間隙把左右兩邊的蒸汽膜連接在一起,可以認為,放置隔離堤后,平面上存在著的仍然是連貫的蒸汽膜。

    當隔離堤的一邊,比如圖中的右邊先出現超前擴展點,而后交界線從右向左擴展過來時,如圖b)所示,在擴展中的交界線上形成的三個表面張力之間的交角并沒有達到平衡時的角度關系。此時,交界線會朝著使三相交角趨于平衡的方向運動。交界線運動的目的正是使該交角趨于平衡。或者說,未達到平衡的交角處于自由能較高的狀態,而達到平衡的交角則處于自由能最低的狀態。二者之間的自由能差,就是使交界線移動的動力。


    圖12 相交面間隔離堤的作用機理
    圖12 相交面間隔離堤的作用機理

    在右邊的交界線向左移動的過程中,隔離堤右側處于等待中的交界線,會繼續穩定在原處,如圖b)所示。當交界線抵達隔離堤的右側時,蒸汽膜會退縮到隔離堤與平面之間的縫隙口的邊緣內。這一過程很像逐漸縮小的氣球,如圖c) 所示。縫隙中散熱條件較外面差,而且縫隙內還要向外排放蒸汽泡來散熱。由于是兩個固體表面之間形成的蒸汽膜,其厚度不會因擾動而發生波動。因此,同外面的蒸汽膜相比,縫隙中的蒸汽膜更加穩定。此時隔離堤與觀測面的溫度都已降低到T0溫度以下,蒸汽膜一旦縮進縫隙中,交界線就會形成平衡的接觸角關系,并停止移動。在隨后的冷卻過程中,間隙內的蒸汽溫度降低,間隙口的氣泡會稍向間隙內退縮。由間隙的高度和可能的降溫范圍,根據蒸汽的熱膨脹特性,可以確定合理的隔離堤寬度。只有間隙中觀測面的表面溫度降低到了介質的沸點附近,縫隙中的蒸汽才可能被液態介質全部吸收。而后,周圍的液態介質才可能進入縫隙中。這就是隔離堤阻止交界線穿過的機理。

    3.2 相交面間隔離堤的作用機理分析

    圖12是相交面間隔離堤的作用機理示意圖。在討論了平面隔離堤的作用機理之后,就容易理解相交面之間的隔離堤的作用機理了。和圖11不同的是,原來平直的間隙相交成了一定角度。而間隙的作用和間隙開口處的狀況與圖11時則是相同的。本文就不再贅述了。

    四 隔離堤法的應用前景

    在精細淬火冷卻技術中,隔離堤應當有以下三方面的用途。

    1 把工件上不同厚度部分獨立出來冷卻

    在圖9所示的試驗中已經看到,隔離堤的應用可以阻止交界線的借用,從而使工件上不同厚度、或者不同形狀結構的部分分別獨立地冷卻。我們預測,在眾多的淬火工件中,這一技術將可能用來解決某些工件特定的淬火硬度要求、防止工件淬裂,以及控制工件的淬火變形等問題。

    2 用于減慢工件上局部區域的冷卻速度

    四階段理論認為,表面溫度低于T0后,要引起了超前擴展點需要蒸汽膜的厚度波動[2]。而實際的蒸汽膜厚度波動,是多種擾動因素共同作用的結果。眾多擾動因素的作用,既可能相互疊加而使合成擾動增大,也可能相互抵銷而使合成擾動減小。而它們究竟是疊加還是抵銷,卻很難預測。由此推測:工件表面上的蒸汽膜區域越大,引起蒸汽膜厚度波動的擾動因素會越多。而擾動起因越多,蒸汽膜厚度波動可能的最大值就越大。相反,蒸汽膜區域越小,引起蒸汽膜波動的擾動因素也就越少,蒸汽膜厚度波動可能的最大值就越小。

    隔離堤能把工件表面蒸汽膜區分割成多個小的區域。分割出的小區域的蒸汽膜厚度波動值也會更小。如果讓各個小區域自發地產生超前擴展點,分割區內的T1溫度將明顯低于不分割時的T1溫度。如果不誘導超前擴展點[3],分割的結果,同一表面(指分割前的大區域)上的被分割部分獲得的冷卻速度必然減小。用這種辦法,可以人為地減小某些區域的冷卻速度。

    3 用于指定區域的快冷

    在分割出的小區內人為地誘導出超前擴展點,可以提高其T1溫度。加上小區域內交界線的擴展路程短,更可以大大縮小小區域的中間階段。其結果,該小區獲得的冷卻效果就必然大大加快。用這樣的方法,可以使工件上具有相同等效厚度部分中的特定小區域獲得比周圍部分高得多的淬火硬度。

    4 將以上3種措施與超前擴展點的誘導技術適當組合,可用于不同工件的精細淬火冷卻中。

    后續的文章為“蒸汽膜厚度的測量與研究”。

    參考文獻

    [1]張克儉,王水,郝學志.交界線借用挑戰有效厚度觀念[J],熱處理技術與裝備,2007,28(3):23-28.

    [2]張克儉,王水,郝學志.液體介質中淬火冷卻的四階段理論[J],熱處理技術與裝備,2006,27(6):14-25.

    [3]張克儉,王水,郝學志.超前擴展點的誘導[J],熱處理技術與裝備,2007,28(4):14-18.


    評論
    匿名用戶 [來自62.210.78.179]
    2014-10-20 01:07
    Great thkignni! That really breaks the mold!
    1



    我來說兩句



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